从Ewald Sphere谈X射线衍射和电子衍射

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▲图1 电子衍射和X射线衍射

埃瓦尔德衍射球是在倒易空间中表达确定晶体衍射方向的重要概念。它允许人们可视化布拉格定律的性质，将衍射实验简单明了的表示了出来。

如图2所示，假设X射线照射在S点，发生衍射，现以S为球心，以X射线波长的倒数1/λ为半径，作Ewald球，入射束与球面的交点O*作为倒易原点，则由布拉格定律nλ=2dsinθ易得，凡落在Ewald球面上的倒易阵点P所对应的正空间的晶面，均可产生衍射。

在X射线单晶衍射实验中，我们通常要通过旋转晶体，让尽可能多的倒易点能够与Ewald球相交，从而收集完整的数据。而晶体的分辨率极限通常由晶体本身决定，所以真实的收集范围也就简化成两个球面的相交。

▲图2 Ewald Sphere

同为衍射，X射线衍射和电子衍射都遵守布拉格方程，本质上没有区别。但是电子波的波长比X射线短的多。在透射电镜中，当加速电压为200kV时，电子束波长数量级约为0.0251Å。所以同样满足布拉格条件时，电子衍射的衍射角要比X射线小很多。同时电子衍射的Ewald sphere的半径会特别大，此时Ewald Sphere与衍射极限倒易球的截面就会接近于一个平面。晶体的尺寸是有限的，衍射点并不是数学意义上的点，而是具有一定的衍射体积。特别是电镜分析薄片试样时，衍射点阵会扩展成衍射杆。此时略微偏离布拉格方程的晶面方向仍然能发生衍射。所以薄片晶体的电子衍射花样通常是零层倒易界面的放大像。而室内光源的X射线通常波长比较长，采集的图像为相交球面的投影，而非零层截面。这就造成了两种衍射图的差异。电子衍射图更能直观的反映晶体内各晶面的位相。

▲图3 Ewald Sphere for X-ray diffraction andElectron diffraction

当然电子衍射和X射线的区别不止如此。比如X射线是电磁波，而电子波是物质波。X射线主要与原子外的电子相互作用，而电子则同时与原子核和电子相互作用，因而原子对电子的散射能力要远远高于X射线的散射能力（大约1万倍以上）。但由于散射能力太强，而导致穿透能力弱，因而只能分析表层或较薄的样品。同时，散射能力强还会导致散射电子的多重散射，从而导致衍射点的强度分析变得特别复杂，这就是所谓的动力学效应。关于X射线衍射，电子衍射，以及中子衍射是一个比较大的话题。仪器信息网有版主曾经写过一篇特别好的分析和比较（链接如下），感兴趣的老师和同学可参考，在此我们不再多做探讨。

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